1.采用相关系数法,可方便地对具有多种媒质区域的网格进行加密剖分.

2.因为磁力泵的滑动轴承以所输送的媒质进行润滑，所以应按照不同的媒质及使用工况，选用不同的材质制作轴承。

3.这一节将只讨论介质分层媒质.

4.根据强扰动理论，本文推出了一致取向均匀颗粒媒质等效本均矩阵的计算公式。

5.根据强扰动理论，本文推出了一致取向均匀颗粒媒质等效本均矩阵的计算公式。

6.无形态物质是光的传播媒质，光相对于无形态物质空间的传播速度是衡定的。

7.相反,轴向光束则随着往复穿过激活媒质而不断加强.

8.本文报道了激发媒质中非线性动力学的最新进展，特别以心室纤维性颤动、化学涡波和大脑皮层扩布性阻抑作为例子。

9.分析电偶极子在无限大各向异性媒质中的辐射场，得出了近区场的级数表达式。

10.相反,轴向光束则随着往复穿过激活媒质而不断加强.

11.讨论了当界面由各向同性媒质和单轴晶体构成，并且晶体的光轴与入射面平行时，反射光的相位变化。

12.借助于时域信号流图提出一种重建有耗多层媒质的新方法。

13.真空是唯一完全透明的媒质,一切实物媒质都会吸收电磁波谱的一些波段.

14.求解了运动媒质中电磁势方程的格林函数，给出了无界空间的推迟势。

15.麦克斯韦电磁场方程描写了媒质的这种可测量的扰动,而不去详细讨论以太本身.

16.真空是唯一完全透明的媒质,一切实物媒质都会吸收电磁波谱的一些波段.

17.常用的测量手征媒质特性的自由空间法和封闭结构法都有一些缺点.

18.变化的洛仑兹力使媒质中的离子发生振动，这个振动可由外部的声传感器灵敏而无创地检测到。

19.因为磁力泵的滑动轴承以所输送的媒质进行润滑，所以应按照不同的媒质及使用工况，选用不同的材质制作轴承。

20.作者根据由强扰动理论推出的颗粒混合媒质等效介电常数和等效导磁率的计算公式，讨论了吸收剂粒子外形对吸波材料电磁特性的影响。

21.无形态物质是光的传播媒质，光相对于无形态物质空间的传播速度是衡定的。

22.本文给出多层媒质中水平和垂直电、磁偶极子的谱域标量位和矢量位格林函数的一般表达式，并验证了其正确性。

23.借助于时域信号流图提出一种重建有耗多层媒质的新方法。

24.但是，通常激光一词常用于那些光线需要被放大的设备，且这些被束成自发发射的光线与放大作用产生于同一增益媒质。

25.作者根据由强扰动理论推出的颗粒混合媒质等效介电常数和等效导磁率的计算公式，讨论了吸收剂粒子外形对吸波材料电磁特性的影响。

26.变化的洛仑兹力使媒质中的离子发生振动，这个振动可由外部的声传感器灵敏而无创地检测到。

27.根据媒质疏密程度来分析纵波传播时媒质的运动状态，并通过媒质间相互作用力与媒质运动状态的关系，证明媒质单位面积相互作用力的功率等于能流密度。

28.求解了运动媒质中电磁势方程的格林函数，给出了无界空间的推迟势。

29.推广了单一媒质中的斯托克斯公式,得到了适用于多媒质区域的多曲面斯托克斯公式.

30.根据媒质疏密程度来分析纵波传播时媒质的运动状态，并通过媒质间相互作用力与媒质运动状态的关系，证明媒质单位面积相互作用力的功率等于能流密度。

31.但是，通常激光一词常用于那些光线需要被放大的设备，且这些被束成自发发射的光线与放大作用产生于同一增益媒质。

32.这一节将只讨论介质分层媒质.

33.讨论了当界面由各向同性媒质和单轴晶体构成，并且晶体的光轴与入射面平行时，反射光的相位变化。

34.本文报道了激发媒质中非线性动力学的最新进展，特别以心室纤维性颤动、化学涡波和大脑皮层扩布性阻抑作为例子。

35.采用相关系数法,可方便地对具有多种媒质区域的网格进行加密剖分.

36.本文给出多层媒质中水平和垂直电、磁偶极子的谱域标量位和矢量位格林函数的一般表达式，并验证了其正确性。

37.推广了单一媒质中的斯托克斯公式,得到了适用于多媒质区域的多曲面斯托克斯公式.

38.麦克斯韦电磁场方程描写了媒质的这种可测量的扰动,而不去详细讨论以太本身.

39.分析电偶极子在无限大各向异性媒质中的辐射场，得出了近区场的级数表达式。

40.常用的测量手征媒质特性的自由空间法和封闭结构法都有一些缺点.